Alaptörvényei mágneses mező
Mint minden más vektor mező, a mező is képviseli a vektor vonalakat. Ezek történhet hagyományos módon - úgy, hogy egy érintője ezeket a sorokat az egyes pont egybeessen az irányt a vektor. és a sűrűsége a vonal lenne arányos a nagysága egy adott pont a tér.
1). Gauss-tétel mezőbe. fluxus a mágneses indukció révén bármilyen zárt felület nulla:
Ie vektor vonalak nincs kezdete és nincs vége. Ezért a száma vektor vonalak. származó bármely olyan térfogatú által határolt zárt felület S. Ez mindig egyenlő a sorok számát tartalmazza ez a kötet.
Gauss-tétel is, hogy a természetben nincsenek mágneses díjak, ami kezdődhet vagy végződhet a vonal vektor, azaz mágneses mező nincs forrás, szemben az elektromos mező.
Differenciális formában Gauss-tétel a mező az űrlap
Eltérés polyavsyudu nulla. Ez a törvény érvényes nemcsak tartós, hanem a változó mágneses mezők.
2). Tétel Circulation vektor (a mágneses mező állandó áramok vákuumban).
A forgalomban a mágneses indukció vektor mentén egy tetszőleges zárt pálya egyenlő a terméket a mágneses konstans algebrai összegét áramok által lefedett a hurok:
Jelenlegi pozitívnak tekintik, ha annak irányát miatt az irányt bejárását a kontúrt a szabály jobb csavart.
Ha az I áram által forgalmazott volumen, akkor is képviselteti magát. ahol S - tetszőleges felületre által kifeszített hurok l.
Vector képez bypass az irányt egy jobbkezes rendszer.
A keringés tételből következik, hogy a mágneses mező nem lehetséges (szemben az elektrosztatikus). Egy ilyen mező hívják örvény vagy szolenoid.
Tétel a forgalomban a vektor így sokkal könnyebb, mint a Biot - Savart jog kiszámításához a mágneses mező bizonyos szimmetrikus rendszerekben.
Differenciális formában tétel forgalomba vektor formájában:
A forgórész a mágneses térerőt a terméket a mágneses indukció állandó elektromos áramsűrűség adott térbeli pontban.
Alkalmazása vektor forgalomba tétel
Hagyja, hogy a jelenlegi mentén áramló Egy végtelen hosszú, egyenes vezeték, amelynek kör keresztmetszete sugara R.
2). A mágneses mező a tekercs amelyen keresztül folyik Tokio:
Hagyja egységnyi hossza a mágnestekercs n fordul a karmester.
Ha a lépcsős spirál elég kicsi ahhoz, hogy minden körben a mágnesszelep lehet közelítőleg helyettesíthető egy zárt, kör alakú tekercset. Azt is feltételezzük, hogy a vezető rész olyan kicsi, hogy a jelenlegi lehet tekinteni, mint a felület mentén folyna.
A tapasztalat azt mutatja, hogy elég hosszú mágnesszelepek, a mágneses mező kívül szolenoid felszíne közelében szinte nulla.
Tól szimmetria megfontolások világos, hogy belsejében a szolenoid vektor vonalak mentén vannak a tengelye körül.
Kiválasztása téglalap alakú kontúr (szaggatott vonal az ábrán is mutatja) egy oldala l. párhuzamos a mágnesszelep tengelyére.
A tétel a forgalomban,
ahol a számos ampermenetre.
Tól szimmetria megfontolásokból következik, hogy a vektor vonalakat kell körök, amelyek középpontjai tengelyén helyezkedik OO”.
Ahogy áramkör válasszon az ezekben a körökben.
Legyen N - a fordulatok száma a toroid;
I - áramot minden hurok:
A tétel a keringését a toroid.
Kívül a toroid. azaz mágneses mező nincs jelen.
A jelenlegi vezetők a mágneses mezőben
Minden jelenlegi hordozó tapasztal mágneses erő. Ez a művelet erő átadódik a vezeték, amelyen a díjak mozognak. Ennek eredményeként, a mágneses tér hat, különös erővel a vezetőre árammal.
térfogatsűrűsége elektromos töltés;
Kis térfogatú vezetékhez;
sebessége rendezett mozgás a díjakat.
Ha az áram átfolyik a vékony drót, akkor megkapjuk Ampere törvénye
A kölcsönhatás erő közötti két párhuzamos vezetékek tokamiI1 II2. amelyek a rasstoyaniib egymástól.
I1 áram hoz létre maga körül mágneses mező indukció.
Egységnyi hosszúságú vezető erővel áram I2.
Az áramokat azonos irányban vonzzák egymást, és egymással ellentétes irányú - taszítják.